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Il termine generale della serie precedente può porsi nella forma 
2 0) D) 3 
Mm Mp3 Rà mM ‘yu i 
— FO emal \ (1) K,+-nd® — Elim) Srl À (2) lim dea . 
b 5 
Ciascuna delle quantità 
f x (2) K+nda , | IS (Kenda 
) 
Sip Sil SIE 
si annulla con» perchè si ha 
[Ei adr (2) MATA f A LEMMA, 
b IO) “5 
e gli integrali 
i \'(2)sen(t+m)(e—a)da, f DU (2)cos(t+m)(e—a)dx 
db db 
ce 
È 1 à a 
svaniscono con = 0 mentre gli altri 
f DI (c)senl—m)(e—a)de, f DI (2) cos(t—m)(e—a)dx 
b ‘ 
eni 1 3 Da 
tendono pure allo zero insieme ad o) quando sia t <t1, essendo ty un numero 
intero positivo e grandissimo. Se poi t è maggiore di t,, i coefficienti P, e Q, sono 
di quella piccolezza che si vuole. Rammentando poi che la somma della serie 
Yo sco 
(Em)? 
O<t=m? | ) 
resta finita al crescere indefinito di m, e che i termini 
(i KamA ( x) de ’ f Ko) da 
“% 
svaniscono con -. si scorge di leggieri che l’asserzione è dimostrata. 
Nello stesso modo si vedrebbe che 
po Yy ; 
uo: ni (x dA ya —D® Be L)e® cosn(y—d)dy=0, 
1 
b 
‘essendo (y) una funzione che ha delle proprietà analoghe a quelle dell’altra \ (2), 
e d una costante arbitraria. 
CE Ra: L’ integrale 
al Sal (y_0) 
F(u,v — 0(u DI) cos m (0 — 4) sa = i, eco 
sen--(y—0) 
CLASSE DI SCIENZE FISICHE ecc. — Memonige — Von. VIII. 35 
