SIA 
In modo analogo ricavando, ancora per mezzo delle (3), le espressioni di L/,, M,, N, 
si ottiene 
dx dy dz F 
— 0 (0° —20?) (& — evi +w Ts) A? 
d I oe d 
oa 
200 (a da 
Pg dI 
dR dY ara) 
Pertanto si avrà 
{rus os io) {(v2 i See I ds'= 
a Rino dY d3 R 
s! s! 
VIN ; n Co dy dz IRR 
=D (ele dad ale eco A PAINT 
o (€ O) ) fo m ds —p(0°—2402) f( RAG pi O) A RE+ (6) 
Toga du d E pl DI CERI TA IT, dd 
sn ii dRI0R ‘IdR I0R dRIyR ‘dg dRo RO laRdeR 
4 o 
Ora, distinguendo con accenti le successive derivate di F rispetto ad R, si giunge 
facilmente alle seguenti eguaglianze 
ds'. Ù 
F puo 
PR SI 
en 
du d E ARDA (I ae ig) 
URN AR RR R/R? dR dR ? 
do d F ND Tita 1 eno d.vR? dic rid dy 
URN RR dR° 
IAAD CASTO RS li p_E o De, pf dz 
TRIS: REI R/R? dk dR ‘ 
Sostituiamone i secondi membri in luogo de’ primi nella (6) e cerchiamo verso quali 
limiti convergano gli integrali contenuti nel secondo membro della (6), mentre il 
raggio della sfera X diminuisce indefinitamente. In questa ricerca non bisognerà 
dimenticare le supposizioni che debbono farsi sopra l’indole delle funzioni w,v,w e 
delle loro derivate prime nella deduzione delle equazioni fondamentali de’ corpi elastici. 
Ciò posto, se diciamo R, il raggio della sfera X, si avrà anzitutto 
fot Pg Ar {BaP' (Ri + 2) — F(R+2)}S10ds 
WASITRER Ar 
N 
DI 
p 2045 
Be è uguale al valor medio di © sulla superficie s' ed al decrescere di Ri 
sì accosta indefinitamente al a che © ha nel punto O. Quindi 
F ‘ 
sl % m. 97 (©) E R ds' = AnF (06) O OR_0: 
sl 
Similmente 
NI dy _ 
sa 4rnR4E (Ri + Qt) fr TI) 
Sla dx vis dz n): AD ee dR° “4R 
dB da ino 
s' 
