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che lo strato tra esse compreso determina su s. Beninteso che per forze applicate 
alla superficie delle due sfere bisognerà prendere tensioni. uguali ed opposte a quelle 
che vi sono provocate rispettivamente dai due sistemi di spostamenti, che si consi- 
derano. Ora, immaginando lo spazio S diviso in tanti strati di grossezza e, una qua- 
lunque di queste superficie sferiche è comune a due strati successivi e pei due strati 
l'integrale in discorso esteso alla superficie sferica che è loro comune ha lo stesso 
valore assoluto, ma segno opposto. Quindi la somma di tutti gli integrali relativi alle 
superficie sferiche è uguale a zero e non rimane che.la parte relativa alla superficie s. 
Proseguendo si vedrà che la parte 
amaR  deyRO e R 
T CA 9 0) 9 Da S 2 2 2 
ie ENTE Dre )us= fa f (3 dl, PDA 2, sa 
eek ay R de da R 
0 
= A dvd F w d EF dd 
F 
e DR SE Po = i 
ven ya da de 
è zero; attesochè l'integrale del secondo membro per t="T si annulla, essendo per t=T 
la F=0 in tutto il corpo, e si annulla anche per #=0 perchè per t==0 la F o è 
zero ovunque, 0 lo spazio, in cui è diversa da zero, per le ipotesi fatte è evanescente. 
Tenendo poi presenti i valori (8), si ha 
" 1 1 1 
2062 Pros Papi Pasi 
dt | (Lyu+Njv+N;w)ds=— i ol aa RAR) ds , 
2 dn dI dn dY dn dI cina 
s do 
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Q 
a (WIE, 
giacchè IR? di è zero qualunque sia e. 
R 
Pertanto tenendo conto di tutte le trasformazioni, che siam venuti dichiarando sin 
qui, otteniamo per valore della dilatazione cubica nel punto O ed alla fine del tempo #' 
DSi 
bara gs 
bi, dY 3 
5 1 = 1 3 Îl 
1 TR R 
Op_o=— +— TL +M__<+N ds (10) 
ar 470? p È dY 03 
DI 
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920 IdR d 18 CRI ds OR 
— —— +0 ——— +wW-- — 
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