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immerso nell'acqua, e moltiplicando tale differenza pel binomio 1 — 0,000146 (') 
otteniamo lo stesso peso apparente, ma corretto dall’ errore causato dalla spinta 
dell’aria sui pezzi numerati d’ottone che equilibrano la tara. Infine sottraendo il 
peso apparente (IT — x) (L1—y) dell’apparecchio nell’acqua, dal suo peso reale nel 
vuoto, ossia dalla somma P, dei pesi già corretti di tutte le differenti parti dell’ap- 
parecchio, otteniamo evidentemente il peso corretto di un volume d’acqua eguale a 
quello che occupa l’intero apparecchio a quella determinata temperatura. Per brevità 
indicheremo semplicemente con P il valore della quantità P.—(H—7) (1—-y. 
Ciò posto, se d, e d, sono le densità a 0° del vetro e del piombo ; ke ky, i 
rispettivi loro coefficienti di dilatazione cubica; P,, P,, P, rispettivamente i pesi 
corretti del corpo in esame, del vetro e del piombo; d, la densità del corpo alla 
temperatura # dell’ esperienza, e d la densità dell’ acqua alla stessa temperatura, 
uguagliando il volume dell’acqua spostata (avente il peso P) alla somma dei volumi 
delle varie parti costituenti l’ apparecchio, otteniamo la relazione : 
(14) +2 (+7 (1) 
dalla quale si può ricavare la quantità incognita d, in funzione delle altre, che 
sono note. 
Quanto alle quantità P,, P.,, P., P abbiamo già detto com’ esse venivano 
determinate. 
Quanto ai valori di d alle differenti temperature, li abbiamo tolti da una 
tabella del prof. Rossetti (Atti dell’ Istituto Veneto. (3), XIII), la quale dà la 
densità ed il volume specifico dell’acqua distillata fra —10° e 100°. 
Le densità d, e d, del vetro e del piombo le abbiamo determinate noi stessi 
valendoci del metodo idrostatico. Come medio di più determinazioni abbiamo tro- 
vato: d,= 2,460, d,= 11,198. 
Il coefficiente medio di dilatazione cubica del vetro l’abbiamo pure determinato 
direttamente, costruendoci con vetro della stessa pasta un piccolo dilatometro a 
peso che abbiamo riempito di mercurio; e fu trovato fra 0° e 100°: k,=0,000030. 
Per coefficiente di dilatazione cubica del piombo abbiamo preso il numero 
k,==0,000086 cioè il triplo del suo coefficiente di dilatazione lineare 0,0000 287, 
che è la media dei valori ottenuti dal Fizeau e dal Matthiessen. 
Così tutte le quantità della formola (1), eccettuato il d,, restano conosciute ; 
la formola adunque servirà a farci conoscere le densità d, della sostanza e quindi 
anche i volumi specifici v, alle differenti temperature #, scelte prima e dopo la 
fusione. 
Abbiamo già detto che quando portavamo il bagno ad una data temperatura, 
lo mantenevamo ivi costante per lungo tratto di tempo. Insistiamo ora su questo 
1+kt 
(') Questo numero 0,000146 è il valor medio della quantità y=% , essendo 4 il peso 
| dell'unità di volume dell’aria nelle condizioni della pesata, 4 e % la densità ed il coefficiente di 
dilatazione cubica dell’ ottone, e # la temperatura. 
