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dipende dall’indice di rifrazione, secondo le note formole di Fresnel. Perciò î due 
raggi circolari opposti, nei quali può decomporsi un raggio polarizzato che cada sul 
ferro, si rifletteranno con intensità differenti, d’onde una modificazione nelle vibra- 
zioni riflesse. 
Applicando questi principî alla riflessione della luce polarizzata sopra un corpo 
trasparente dotato della virtù rotatoria, per esempio una lamina di quarzo normale 
all'asse, e tenendo conto dei valori che hanno in questo corpo gl’indici di rifrazione 
dei raggi circolari, si giunge a prevedere la produzione di fenomeni analoghi, se non 
a quelli da me osservati, almeno a quelli descritti dal Kerr e dal Fitzgerald. Ma col 
quarzo gli effetti sarebbero di gran lunga minori che col ferro, per cui sarebbe forza 
concludere che nel ferro magnetizzato dovrebbe esistere un potere rotatorio enorme- 
mente più forte di quello delle sostanze trasparenti conosciute. 
Questa però non è un’obbiezione, poichè nel ferro è del pari incomparabilmente 
maggiore che negli altri corpi il coefficiente di magnetizzazione. 
17. Teoria di Fitzgerald. — Esposti i principî sui quali si fonda, ecco in sostanza 
la teoria di Fitzgerald. 
Immaginiamo un raggio di luce polarizzata che cada obbliquamente sul polo 
sud d’una calamita, cioè su quel polo nel quale, visto di fronte, la corrente magne- 
tizzante è levogira, ossia gira in senso contrario al movimento degli aghi d’un oro- 
logio, e supponiamo, per esempio, che le vibrazioni incidenti sieno perpendicolari al 
piano d’incidenza. Potremo decomporre il raggio incidente in due raggi circolari, l’uno 
destrogiro e l’altro levogiro, ciascuno di essi rappresentato algebricamente da due 
vibrazioni, l’una nella direzione primitiva e l’altra in direzione ad essa perpendico- 
lare. Il raggio destrogiro avrà un’indice di rifrazione minore del levogiro, e si riflet- 
terà quindi con intensità minore. Perciò, dopo la riflessione, le due vibrazioni rettilinee, 
l’una appartenente al raggio destrogiro, l’altra al levogiro, e dirette nel piano d’inci- 
denza, che erano prima eguali e contrarie, cessano dal distruggersi, e danno una risul- 
tante eguale alla loro differenza, diretta verso sinistra, vista che sia guardando verso 
il polo, o verso destra, vista ricevendo nell’occhio il raggio riflesso. 
Si hanno dunque così due vibrazioni, una perpendicolare al piano d’incidenza, 
che risulta dalla somma di quelle che prima della riflessione costituivano Ja vibra- 
zione incidente, ed una collocata nel piano d’incidenza e rivolta a destra. 
Se altro non accadesse, queste due vibrazioni darebbero origine ad una vibra- 
zione elittica avente gli assi l’uno perpendicolare e l’altro parallelo al piano d’inci- 
+ x . 0,20 . . . o %5 . 
denza, giacchè fra le due vibrazioni esiste una differenza di fase di 5° Ma bisogna 
tener conto della circostanza che il corpo riflettente è metallico. Quindi si stabilirà 
fra di esse una nuova differenza di fase, e precisamente sarà ritardata la seconda 
rispetto alla prima, per cui il raggio riflesso. sarà in generale elittico, cogli assi 
obbliqui sul piano di riflessione. Sarà a vibrazioni rettilinee per l'incidenza principale, 
che è di circa 76°. 
Abbiamo visto (art. 3) che il Fitzgerald verificò la sua teoria operando all’in- 
cidenza di 60°; ma non esperimentò nè all’incidenza normale, nè alla principale. 
18. Obbiezioni. — In questa spiegazione sembrami difficile ad ammettersi la 
