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della vibrazione rettilinea in vibrazione elittica. Con questa ipotesi si rende conto 
dunque del fenomeno di Kerr all’incidenza normale. 
A partire dall’incidenza normale e per incidenze crescenti, è certo che il fenomeno 
diverrà più complesso, combinandosi la struttura impartita dal magnetismo con quella 
propria dei metalli in generale. L'esperienza insegna però, che l’azione del magne- 
tismo si fa via via meno appariscente, ciò che era prevedibile, giacchè, fra le altre 
cose, all’avvicinarsi dell’incidenza radente l’influenza della struttura del corpo riflet- 
tente tende a sparire in ogni caso di riflessione, come per esempio nella riflessione 
metallica e nella riflessione cristallina. Per render conto del fenomeno di Kerr alle 
varie incidenze, bisogna dunque coordinare con continuità ciò che avviene all’ inci- 
denza normale, a ciò che avviene all’incidenza radente. 
A questo intento ammetto, come principio fondamentale della teoria, che, alle 
incidenza oblique, il ritardo relativo e la differenza d’ampiezza nella riflessione, ab- 
biano luogo fra raggi elittici, d’eccentricità tanto maggiore quanto maggiore è l’an- 
golo d'incidenza; anzi che questi raggi elittici divengano circolari alla incidenza 
normale e rettilinei all’incidenza di 90°. A questa trasformazione si prestano pre- 
cisamente, come vedremo fra poco, i raggi elittici reciproci adoperati da Airy per 
stabilire relativamente al quarzo un passaggio graduale, dai raggi circolari inversi 
che hanno diversa velocità di proporzione nella direzione dell’ asse, ai raggi a vi- 
brazioni rettilinee che hanno diversa velocità nelle direzioni perpendicolari all’asse. 
Per cui la presente teoria sta in certo modo a quella della riflessione metallica 
ordinaria, come la teoria della doppia rifrazione elittica del quarzo, creata da Airy, 
sta alla ordinaria teoria della doppia rifrazione. A scopo di chiarezza, occu piamoci 
appunto prima della riflessione metallica ordinaria. 
20. Rappresentazione analitica del raggio incidente, e di quello riflesso da un 
metallo ordinario. — È noto che si può in generale trattare ogni problema di com- 
posizione di vibrazioni, sia adoperando la formola che dà, in funzione del tempo, 
la distanza del punto vibrante dalla sua posizione d’equilibrio, sia la formola che 
dà, pure in funzione del tempo, la velocità variabile del punto medesimo. 
Ci atterremo alla prima maniera, per cui dicendo s la distanza dalla posizione 
di equilibrio del punto mobile, @ l'ampiezza della vibrazione, t il tempo, N il nu- 
mero di vibrazioni per ogni secondo, © la fase, potremo scrivere: 
s=asen(2xNi — o). 
Invece del seno potrebbe prendersi il coseno, ciò che equivarrebbe a contare il 
tempo a partire da una posizione diversa del punto vibrante. Basta infatti cambiare tin 
1 NU s È 
‘t N perchè il seno si trasformi nel coseno. 
Ciò premesso, vediamo come si rappresentano la vibrazioni riflesse da un me- 
tallo, e a togliere ogni incertezza proveniente dai segni, riferiamole a due assi orta- 
gonali, colle convenzioni seguenti. 
Rappresenti S1 Sa (fig. 12) la superficie riflettente, che per chiarezza della figura 
prospettica supporremo di forma rettangolare; sia BA il raggio incidente, AC il 
raggio riflesso. Sia I, I, una porzione rettangolare d’un piano normale al raggio in- 
cidente, ed R, R, una simile porzione d’un piano normale al raggio riflesso. Supporremo 
