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sempre di osservare il piano Ri R» stando rel prolungamento del raggio riflesso, 
cioè in modo da ricevere nell’occhio il raggio medesimo, ed a partire dal punto 0, 
ove il piano Ri R, è forato dal raggio AC, prenderemo la direzione positiva 0x del- 
l’asse delle 4, nel piano d'incidenza e verso destra, e la direzione positiva dell’asse 0y 
verso l’alto, come appunto mostra la figura. Analogamente, supporremo sempre di 
osservare il piano I, I, stando dalla parte di A, cioè in modo da ricevere il raggio 
incidente nell’ occhio, e prenderemo del pari come asse delle 4 una retta. passante 
pel punto O, ove il piano è incontrato dal raggio, e giacente nel piano BAC, colla 
direzione positiva 0, 2, sempre alla destra dell’osservatore. L’asse delle y avrà sempre 
la direzione positiva O, %, verso l’alto. 
Rappresenti ora O, l’orientazione delle vibrazioni sul raggio polarizzato inci- 
dente. La vibrazione incidente potrà decomporsi in due vibrazioni secondo gli assi, 
e queste componenti. giaceranno nella direzione positiva d’entrambi. Se nella rifles- 
sione non accadessero ritardi, la vibrazione riflessa sarebbe On, le cui componenti 
sono, l’una secondo y positiva, l’altra secondo a negativa. Ma le esperienze d’inter- 
ferenza hanno provato che in ogni riflessione della luce all’ingresso d’un corpo più 
rifrangente del mezzo di partenza, si ha un ritardo di mezz’onda, ossia una perdita 
di fase uguale a 7. Le due componenti della vibrazione riflessa dovranno quindi 
cangiar segno, e diverrà positiva quella secondo x e negativa quella secondo y, per 
cui la vibrazione riflessa sarà On'. 
Per conseguenza se a sen (27Nt),0 anche sen 9, ponendo per brevità 27Nt=0 
ed a=1, è la vibrazione incidente O) no, le sue componenti saranno: 
xo = cosa Sen 0, 
Yo = Sen a sen 8., 
essendo « l’angolo di n, con 2. Per passare alle componenti della vibrazione ri- 
flessa, basta considerare che la seconda componente dovra, per le convenzioni adot- 
tate, prendersi negativamente, che la vibrazione secondo « subisce un ritardo di 
fase ® relativamente a quella secondo ?#, e che infine le ampiezze sono diminuite in 
un rapporto differente. Le componenti della vibrazione riflessa saranno dunque; 
xe =  Kcosasen(0— 9), 
y=— Hsenasen 0. 
I coefficienti H e K sono stati misurati dal Jamin, nel casò del ferro e di 
qualche altro metallo. Essi sono sempre minori dell’unità: sono eguali quando l’in- 
cidenza è normale o radente, mentre per le altre incidenze è sempre K< H. La 
differenza di fase ® è stata pure misurata dal Jamin. Essa è nulla all’ incidenza 
, 5) al O Ti »3° 
normale, e cresce poco a poco coll’angolo d’incidenza, divenendo eguale a 9 all’in- 
cidenza principale, che è di circa 76° pel ferro, ed a x all'incidenza di 90°. 
Il raggio riflesso, rappresentato dalle precedenti equazioni, è in generale evi- 
dentemente elittico. La vibrazione riflessa diviene rettilinea, quando « sia o zero od 
un multiplo di DE vale a dire, quando la vibrazione incidente sia diretta o paral- 
lelamente o perpendicolarmente al piano d’incidenza, o come si suol dire, sia orien- 
tata in uno dei due azimut principali. 
