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Le freccie a fianco delle equazioni servono a rammentare il senso in cui l’elisse 
è percorsa, prendendo il segno superiore nei valori di y, ed ya. Prendendo l’inferiore 
le freccie devono invertirsi. 
Se si suppone p== 0, le (1) e (2) si riducono alla vibrazione data. Se invece 
si fap=1, i due raggi divengono circolari inversi. Dunque per i valori di p 
compresi fra 0 ed 1, avremo una graduale trasformazione da raggi polarizzati ret- 
tilineamente a raggi circolari, passando per raggi elittici di tutte le eccentricità. 
È così appunto che supponiamo avvenga la decomposizione del raggio incidente nel 
caso del fenomeno di Kerr. Evidentemente dovremo porre p= 1 all’incidenza nor- 
male, perchè è appunto là che si manifesta la differenza di fase fra raggi circolari 
>0 
inversi; p 1 alle incidenze comprese fra 0° e 90°, e p=0 all'incidenza di 90°, 
perchè quivi il ferro si comporta come quando non è magnetizzato. 
Nella fig. 13 a, b, c, d, si sono tracciate le elissi corrispondenti ai raggi (1) e 
(2) per quattro valori particolari di p, e cioè ordinatamente per p= 1; 0,75; 0,50; 0. 
ON rappresenta l’ampiezza della vibrazione data. 
2° Caso. Sia ora 
y= sen 89 
la vibrazione data. I raggi elittici in cui si decompone saranno 
i ME. p A 
== —_gm0 GRES E - cos 9 
14 2 | 1H- 2 
8) ni (4) I 
(n= Tag nl: (va = gone 
Per p=0, tutto si riduce alla y= sen 0. Per p= 1 si hanno raggi circolari in- 
versi. La fig. 14 a, d, c, d, rappresenta le due elissi, prendendo per p ordinatamente 
i valori 1; 0,75; 0,50; 0. ON è la vibrazione data. 
3° Caso. Tratteremo il caso generale, solo per far vedere che è possibile la de- 
composizione in raggi elittici reciproci, aventi gli assi delle elissi secondo due 
direzioni date 0x, 0y, anche se la vibrazione data ha un’orientazione qualunque 
ON (fig. 15 d), e fa con Oxa un angolo . 
Sia 
n= sen 6 
la vibrazione data. Potremo surrogarla colle componenti: 
x= c000 senò, y= sen @ sen 9. 
La prima di esse si potrà decomporre in due raggi elittici, come si è fatto della 
vibrazione considerata nel primo caso; e così pure la seconda potrà trattarsi come 
si è trattata quella del secondo caso. 
Facendo tutto ciò, ed aggruppando convenientemente le componenti, vale a dire 
riunendo quelle che rappresentano raggi elittici di egual senso di girazione, potremo 
surrogare la vibrazione data n= sen 9 colle seguenti: 
1 p p° D 
dv os sen dg ma poni così, ce= 1 Fasolo SENO To z ORE 0, 
ge= cos @ cos B+ ip -_sen@sen9, gaeonlt cos w così + : senwsen9 . 
1+p 14-p? 14-p? 1+p, 
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