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Se ora poniamo: 
Ù ) 
—— 0089 =AC052; —__ seno=A;sSena, 
lay i seg 
la vibrazione x, assumerà la forma ordinaria. Facendo analogamente per le altre tre, 
avremo: 
i tota ? senz 4 + c08°% 
x,= Aysen(6—z3), in cui è AjX?= ga toa =ptg0; 
2 can? 2 e] 
SR da 2 _ pe PD sent@ + cos'a RA | 
YA 1sen(9—f61), Bi (14-p>? 39 tg 61 pigo’ 
2 anc2 toa ao 
X = Assen da 0 Ag — gp 005 @-+- Seno to pie 5 5 
È Sn) È (1+p9)? SIA 
? costo + senò 
atene), n LT, bee 
Ma evidentemente : 
tgar.tgB=—1, tgar.tgt,=—1, 
e quindi; 
tg (Bia) =%0, tg(B.— a) =. 
Dunque x, ed y;, come pure fra 4,» ed y, vè una differenza di fase di 5: 
e perciò i raggi x1%1, 22», Sono elittici, cogli assi secondo 0x ed 0y. Inoltre si 
vede essere 
bi===0ATR Ao====pBs, 
onde il rapporto degli assi è eguale nelle due elissi, ma l’asse. maggiore dell’ una 
coincide in direzione coll’asse minore dell’altra. 
È dunque possibile, anche per una vibrazione data che non coincida in direzione 
con nessuna delle due direzioni destinate agli assi delle elissi, il decomporla in raggi 
elittici reciproci. Qui però l’asse maggiore della elissi più piccola, non è uguale al- 
l’asse minore dell’altra, come avveniva nel 1° e 2° caso. 
Neila fig. 15 in a,b, c,d, sono disegnate le elissi pei soliti quattro valori di p, 
e supponendo w= 30°. Per p = li due raggi divengono circolari ed inversi (fig. 15 a), 
e per p=0 sì hanno le vibrazioni rettilinee N, N'j, NaN'a (fig. 15 d). 
In seguito potremo però far a meno della decomposizione più generale di questo 
terzo caso. Difatti tratteremo separatamente la riflessione sul polo d'una calamita, 
o di un raggio a vibrazioni perpendicolari al piano d'incidenza, o di uno a vibra- 
zioni parallele a questo piano. Trovate nei due casi le componenti della vibrazione 
riflessa, esse potranno servire altresì quando la vibrazione incidente abbia qualsiasi 
altra orientazione, sostituendo ad essa le sue due componenti secondo le due dire- 
zioni principali. 
29. Riflessione d’un raggio polarizzato perpendicolarmente al piano d' inci- 
denza. — Cominciamo dal supporre la vibrazione incidente diretta secondo Oy 
(fig. 12), e precisamente sia: 
xo = Sen è 
