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quando le vibrazioni incidentisono invece perpendicolari al piano 
d’incidenza. 
Delle quattro rotazioni che danno la minima luce, basterà dunque calcolarne 
due. Calcoleremo per esempio quelle dell’analizzatore e del polarizzatore, quando le 
vibrazioni incidenti sono nel piano d’ incidenza. 
1° caso. Rotazione dell’analizzatore. La vibrazione trasmessa è nel caso attuale 
la Ly dell’articolo precedente. Trascriviamola come segue: 
m= i (kpcososeno —ksenwcoso —hp* seno) 
deo (lp cosw coso +hp cos —kseno seno) 
1 + p? tI n 71 C) 
e poniamo: 
1 
Aia kp COSO®SEONO )o 
1 
Asena= 1-+p? (—kp cos @ cos OH arorero» )o 
Allora la vibrazione Lj acquista la forma ordinaria: 
Lti=Asen(0—a), 
e l'intensità, che è proporzionale ad A°, può rappresentarsi con 
1 
(16) Ad= 9 I (K°4-h2p4) sen? +- p? (h°4-k?) cos? — hkp (14-p?) sen o sen 20 
— 2hkp® cos g 082% ( 
Eguagliando a zero la derivata rispetto ad w, e chiamando @; il valore di @ che se 
ne ricava, si ha facilmente: 
vga 2hkp (14-p*) sen © i 
Di i ee 
2° caso. Rotazione del polarizzatore. Scriviamo la (13) come segue: 
__ sen@ / ENI 7 
La = Ip? € kpcososeno— hseno —kp?senacos%) 
ni pena (—kp cos cos p+-hp cos — kp* sen @ sen gp) 
margin g+ hp p 2). 
Riducendo qui pure alla forma ordinaria : 
L= Bsen(0—£), 
si avrà facilmente per l’ intensità: 
(Me) Res : E (A°4-k?p') sen?@ + p? (h°4k2) coso — hkp (14-p°) sen psen 24 
(1+p?)? | 
— 2hkp? cos pc0s2w| . 
(') Con @, intendiamo il valore minore di 5 che soddisfa questa equazione, poichè l'esperienza 
mostra che la rotazione dell’ analizzatore, capace di rendere minima la luce trasmessa, è sempre assai 
. T . eo . . 
piccola. Il valore MSI darebbe evidentemente la posizione dell’ analizzatore che rende massima 
la luce trasmessa. 
