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quando le vibrazioni incidenti sono dirette parallelamente o perpendicolarmente al 
piano d’incidenza, e che formano il passaggio fra le vibrazioni elittiche destrogire o 
levogire, che si hanno quando le vibrazioni incidenti hanno un’altra orientazione qua- 
lunque. L'effetto della magnetizzazione non può evidentemente essere così potente da 
vendere i raggi riflessi o sempre destrogiri o sempre levogiri; per cui anche nella 
riflessione sul polo magnetico devono esistere certe orientazioni delle vibrazioni inci- 
denti, ossia certi valori di ©, che diano raggi riflessi a vibrazioni rettilinee. 
Occupiamoci dunque di determinare questi valori particolari di @. 
Basterà che eguagliamo a zero il numeratore dell’espressione (26), poichè dive- 
unendo in tal modo nulla la differenza di fase X delle vibrazioni componenti (25), esse 
diano come risultante una vibrazione rettilinea. Indicando quindi con p il valore di @ 
che soddisfa alla condizione richiesta, si avrà: 
pP(1—p®) (h°24+k?—2hk cos )(costo—sen?0)=24k(1—pf )seng seno cos o+4+-p(14-p?)(h2—k3), 
ossia: 
P(1--p?) (h°4A?—2hkcosg)(1—-tg?%0)=21k(1—p')sengtgp+-p(14-p?)(h*—k3)(14-tg?0), 
t9%0.p|k®p*°—h°H-hk(1—p*)cosg] — tg p.hk(1—pf)senc+p[k?—h?p?—hk(1—p?)cos g]=0, 
e ponendo per brevità: 
T=hk(1—p')seno, U=p n e ns 2) coso), V=p[k?p®—h°2+Ak(1—p?)cosp], 
sì ha finalmente; 
TTVT®°—40V 
2 EEE 
(28) tg 0 3V 
Determiniamo ancora l’angolo pi che la vibrazione riflessa fa coll’asse delle x. 
A questo scopo si potrebbe calcolare il rapporto delle ampiezze M, N (25), dopo 
N 
M:° 
Ma giungeremo più rapidamente a determinare 0, procedendo nel modo seguente. 
Sieno (fig. 18) Ox ed Oy gli assi di riferimento del raggio riflesso, ossia quelli 
che nella fig. 12 sono indicati colle stesse lettere, e siano 0x1, Oy, due nuovi assi 
ortagonali che, onde semplificare i risultati, prenderemo come mostra la figura, in 
modo cioè che 0x, si trovi nell’angolo compreso fra le y positive e le 4 negative. 
Sia 9 l’angolo di Ox, con 0y, ed Xx, Yi le componenti della vibrazione riflessa, se- 
condo i nuovi assi. Limitandoci a calcolare la seconda, avremo: 
Yi=—Yseng — Xc08%, 
e mettendo per X ed Y i valori dati dalle (24): 
avervi introdotto p in posto di ©, giacchè evidentemente si ha tg 01 = 
sen? 2 
Yi Tape (0 cos o sen seno—h sen wo sen — kp? sen sen cos. 04 kr cos wc08 9 c08 q 
«+ hp*cos w cos +kp seno cos 9 cos 9) 
COS 9 9 
SP Ip? (—kp cos @ sen coso+hp coswseny—kp?sen w sengseno+kcosacosgseno 
+ hp senwcosn —kpsen@cos4 coso). 
Se eguagliamo a zero i coefficienti di sen @ e di cos 6 in quest’ultima eguaglianza 
la vibrazione riflessa si ridurrà alla Xx, e perciò sarà rettilinea. Avremo così due equa- 
zioni colle quali si potranno determinare i valori di @ ed 4 ‘che caratterizzano quei 
raggi incidenti che danno vibrazioni riflesse rettilinee. Ora, basta osservare che i due 
