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ed introducendo i valori di X ed Y, dopo facili riduzioni: 
Xj==-> sen0; (A+ B)kosen(oo— 0) +(A —B)hoseno 
— 70050) —(A-+-B)hnc0s(a—2) — — (A—-B)hocoso |, 
2 
Yi == sen0 i (A— B)hycoso—(A-t B)kocos (po— ©) 
- cos 0 (A—B)/lseno— (A+ B)kosen(go = @) i 
per cui ponendo: 
— (A+#-B)kocos (00 — %) — (A —B)Mcoso 
(A-+-B)kosen(oo—@)+(A— B)hoseno ’ 
i (A-+-B)Kosen(go —@) — (A —B) hoseno 
Si (A+ B) ko cos (go — @) — (A—B)ho coso 
4M? n) (A+ B)? ko? +(A_ B)? ho? +2 (A°— B?) ho ko COS (co — 20) , 
? — (A-- B)?kKo + (A — B)?h° —2(A°— B?) hokocos (oo — 20), 
igp= 
Simovial 
X,= Msen(0— pn), Y,= Nsen(0—y). 
DEE : i T i: 
Se determiniamo © in modo che sia Ro quindi tgu.tgy=—1, avremo 
messa la condizione che i muovi assi coincidano cogli assi della vibrazione elittica 
riflessa. Mettendo nell’ultima equazione i valori precedenti di tg e tgv, si ricava 
facilmente : 
o 
E 2. 
2 
Dunque, qualunque sia il raggio elittico dato, gli assi dell’elisse riflessa fanno un 
0 
angolo & con quelli dell’elisse incidente, o in altri termini, per effetto del ma- 
gnetismo gli assi della vibrazione elittica sono girati d’un angolo 
di in senso contrario della corrente magnetizzante. 
Mettendo in M? ed N? il valore trovato di @ avremo; 
1 
M—+) (A+ B)ko+(A— B)ho i, Ne n. (A+B)k—(A—B) ho, 
ho—ko B 
N da0o hot-k0 Fi 
(32) M TI 1 Hr Db ho—ko i 
A “ ho-tko 
Supponiamo che B ed A abbiano le stesso segno, ossia B positivo, e che quindi 
il raggio incidente sia levogiro, e cioè apparisca tale osservato che sia nel modo con- 
venuto. La corrente magnetizzante essendo destrogira, il moto sull’elisse incidente 
