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non solo non si è ‘accorto della necessità di nascondere le parti dello specchio ove 
la magnetizzazione non è massima, ma non indica d’aver preso cure speciali nell’orien- 
tare il polarizzatore e l’analizzatore prima della esperienza. 
Ora, basta ammettere che il polarizzatore non dia esattamente vibrazioni paral- 
lele al piano d’incidenza, per spiegare l'inversione osservata dal Kundt nel senso 
della rotazione dell’analizzatore che dà il minimo di luce. Anzi io pure ottenni qualche 
volta quest’apparente inversione alle grandi incidenze (art. 13), se i nicol non erano 
perfettamente orientati prima dell’esperimento. 
Ciò merita qualche spiegazione. 
Supponiamo che la vibrazione incidente, invece d'essere diretta secondo l’asse 0000, 
faccia un piccolo angolo 6 con quest’asse. Le componenti X, Y della vibrazione ri- 
flessa saranno date dalle, (11). Prendiamo le componenti X,, Y, della vibrazione ri- 
flessa, secondo due nuovi assi, dei quali quello delle 2, sia compreso fra le direzioni 
positive degli assi delle @ e delle y, e faccia con quello delle x un angolo «. 
Avremo: 
Xi= Xcosa+Ysena, Yi=Ycosa—Xsena. 
Supponiamo che la direzione dell’asse delle y, sia quella della sezione princi- 
pale dell’analizzatore ; questo trasmetterà la sola vibrazione Y,, ed avremo per le (11): 
__ Seno l 3 h E n 
1= = (pcosmwcosaseno —hsenocosa—kp*senwcosacoso 
Ia sat, 
—kcoswsenacoso — hp cos osena — kp sen wsena sen o) 
cos 6 
—,-,(—lkpcosmwcosacoso+hpcosacosa — kp*sen cosa sen o 
Ilsogk i 
— kcoswsenaseno —hpsenosena+kpsenwsena coso). 
Potremo mettere la Y, sotto la forma ordinaria Yy=Asen(09—%), nel solito 
modo, ed A?, che è proporzionale all'intensità, non sarà altro che la somma dei qua- 
drati dei coefficienti di sen @ e di cos 6. 
Calcolando A*, dopo molte riduzioni che troppo lungo sarebbe indicare, si trova: 
(14-p?)? A?— p? (h8-+-k?) (cos* wcos* a+ sen? wsen* @)+ (1° +? p°) sen? wcos*« 
+ (k?-+ 12 p') cos @sen?a — hkp (14 p>)fsen(20+-22) seno 
(33) -+4hk(14-p')sen2o+sen2a cos 9 — hkp*® cos26c0s 2a cos 2x cos w 
— hkp® cos (20+22) cos . 
Se supponiamo @ costante, cioè invariabile l’orientazione della vibrazione inci- 
dente, e facciamo variare @, cioè facciamo girare l’analizzatore, troveremo facilmente 
la posizione che rende minima la luce trasmessa, eguagliando a zero la derivata di 
\ A® rispetto ad &, e ricavandone il valore di « medesimo. 
La formola cui si arriva è la seguente: 
4hkp (1--p?) cos 2osen o — 2hk(14-p?)? sen 200080 
5) Brera (E—h2)(1—pi)+-cos2o(h3-4+k?) (1-p*)°+3hkp*cos 20 cos p+4hkp (14+-p*) sen2oseno 
Facendo ©=0, questa espressione si trasforma nella :(17), come doveva essere; 
ma quando & non è zero, essa è ben differente dalla (17). Infatti l’@w, della (17), 
che corrisponde all’ della (34), non può mai essere zero per qualsiasi incidenza 
compresa fra 00 e 900, e quindi la rotazione dell’analizzatore, che rende minima la 
