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1 a 2 il calore della scintilla dovrà crescere, secondo i risultati precedenti, nel rap- 
porto di 1 ad 1,77 X 3,81 ossia nel rapporto di 1 a 6,74. E così per questa via indi- 
retta noi conoscendo il calore svolto dalla scintilla di una carica 1, potremo deter- 
minare quello dovuto alla carica 2 accumulata nello stesso condensatore. L’esperienze 
eseguite in proposito mostrarono completa concordanza fra il calore trovato con le 
misure dirette e quello calcolato col metodo indiretto. 
La legge relativa alla superficie dei condensatori, evidentemente si compenetra 
con quella dei potenziali; quindi anche per le superficie noi distinguiamo i medesimi 
tre periodi, rinvenuti parlando dei potenziali, e per le medesime ragioni. 
Da ciò che precede risulta che per un determinato potenziale di una data carica 
di un condensatore, il calore svolto da essa si distribuisce in modo fra le scintille 
interne e la eccitatrice esterna che in quest’ultima esso calore cresce proporzional- 
mente ai quadrati delle cariche ed inversamente alla superficie dei condensatori. 
Queste leggi quasi limite delle scintille, sono le stesse di quelle dei fili e possono 
esprimersi con la relazione 
4 cm emtg= mq 
2 
ove C indica il calore Q la quantità di elettricità, e - la spessezza elettrica E, 
che è proporzionale al potenziale della carica: quindi potremo anche dire che nei 
limiti su indicati: 
Il calore svolto dalla scintilla è proporzionale alla quantità di elettricità per la 
spessezza elettrica: ovvero è proporzionale alla quantità di elettricità per la co- 
duta del potenziale. 
In questo caso, parte della scintilla deve potersi sostituire con filo metallico 
e viceversa, senza indurre perturbazioni di sorta nei fenomeni termici di amendue; 
ed in questo caso ancora è necessario che la somma di tutti gli altri effetti prodotti 
dalla scintilla segua le stesse leggi. 
Tuttavia fra la scintilla ed i fili, rispetto ai fenomeni termici, esiste una dif- 
ferenza essenziale. La scintilla col crescere delle cariche e dei potenziali aumenta 
in lunghezza e sezione; essa può considerarsi adunque come un conduttore variabile 
e perciò l'efficacia termica di esso deve essere funzione del numero delle particelle 
gassose che lo compongono e forse anche della loro temperatura. Nei fili metallici, 
che possono considerarsi come dei conduttori fissi la loro efficacia termica deve 
essere esclusivamente funzione della temperatura. 
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