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Nell’ esaminare queste formole non ci occorre più occuparci dei valori singolari 
pei quali X=0, A=1, così la funzione sotto il segno dei diversi integrali diventa 
infinita; poichè è noto per la teoria generale, e si è verificato direttamente nel pre- 
cedente $ pel caso nostro, che la formola (6), donde deriva (6), fornisce per tali 
valori un’ espressione indipendente dal raggio del disco; mentre i valori medesimi 
negl’ integrali di (5) e di (7), donde (5) e (7), non introducono che un contingente 
infinitamente piccolo. 
Tralasciando, conformemente a questa osservazione, i valori singolari di F' (A) e 
di ye: e osservando, per quanto ai rimanenti fattori dei nostri integrali, che si ha 
\ 
a A AA A E 
EC DETTI RETTE 
si conclude che per la convergenza degl’integrali medesimi è sufficiente che ab- 
biasi per n sufficientemente grande 
hn<e m>I. (Y) 
Per esaminare più particolarmente il caso che il punto potenziato vada all’in- 
finito, poniamo V è° + u° =, e dinotiamo con R un valore di 4 destinato a cre- 
scere oltre ogni limite, ma in modo che sia sempre SI Prali così che se 
= 00, 
SERCTe I) cag 
cresce con w sia lim -— = 0, e se o cresce con è sia lim =-=0. Sarà allora per 
u=o d—00 O) 
2<R, lim e, , comunque grande sia 4, epperò 
E=9 
pf=% V d°+ (ut)? p p=00 d°4-(w+%) (e fe=2 ò (un) ? 
lim X=0, limX=1, limFQ)=5; lim =: 
pr=® p==20 p=% . PE3090 
Ciò premesso, decomponiamo i singoli integrali, che figurano nelle (5)', (6)', (7) 
in due, preso l’uno fra 0 ed R, l’altro fra R e co, e supponiamo che p tenda all’ infi- 
nito. Ponendo nei primi integrali i precedenti valori limiti, e richiamando (2), troviamo 
Rava 00) 4 LORO. pe T_ OI 43 O 
= 0 VV 4+ (un) ode P | d-(u+n) | 
R 
tim 2V_Q®_, | sein n(aB Ada _2{ ha) da 
U 
pe CO x2| 3 (un)? | U | AN d-(u+n)8 VV du 
& 
Immaginiamo ora che R tenda all’infinito. Q (R) tenderà a rappresentare la 
