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designando l'angolo solido sotteso al centro della sfera dalla porzione o. L' integrale 
diventerà così 
Da 4 Dede 
Finalmente, nel caso della fascia cilindrica, dn =-— du: ed assumendo come 
suo elemento la fascia infinitesima compresa fra i piani x e 2+da, tutti i punti 
del quale sono nelle stesse condizioni, si avrà do = 2% de. Quindi 1’ integrale di- 
verrà in questo caso 
CoA 
dW 
— 2ru|W,-o{ == | do. 
So a o )dte, 
Ty 
Si conclude che Ja relazione (x) diventa nei due casi precedentemente distinti 
Q Vs 
W 
o? HI Da )do- AxWdS, 2ru magi DD dr AxWdS. 
Di 
Da queste relazioni apparisce che, se alle condizioni già imposte o Vv 
altre vi si aggiungono per cui sia, nel primo caso 
lim (è e Ci), (6) 
po==%0 de } 
e nel secondo 
lim sw È == \=(î, (Y) 
(}==Ie ©) 
sarà 
Ai WI==08 
Di qui 
W = Costante: 
onde, essendo per 2==x; W=0, in tutto lo spazio S 
\=0 VASZIAVRE 
e non vi potrà essere una funzione diversa da V, che soddisfaccia alle sue stesse 
condizioni. 
Si vede che le relazioni (8), (7) saranno soddisfatte, se V ammetterà pei valori 
infiniti delle coordinate i limiti ammessi dalle funzioni potenziali di sistemi finiti. 
Difatti sarà in questo caso 
lim (ev e) lim OVAI 
p==%0 dp u= 0 dU 
Si verificherà questo caso tutte le volte che gli agenti occupino estensioni finite: 
e, nel caso che l’agente sia pure distribuito sul piano o sui piani limiti, quando la 
densità obbedisca alle condizioni trovate necessarie nel $ precedente, perchè, gli ac- 
cennati limiti siano gli stessi che per sistemi finiti. 
(O 
luni 
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