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Segue di qui che la (68) e a fortiori la (Y) del $ 3 sono verificate dalla nostra 
distribuzione, epperò, conformemente alle conclusioni di quel paragrafo, la carica del 
piano sarà finita, e lo strato indefinito si comporterà precisamente come un SELOnA 
finito, così nel finito, come sulla sfera all’ infinito. 
Si conclude che dev’ essere, dinotando con Q la carica del piano, 
lim we 0. 
eco ? 
e quindi 
Nes Dg 
con che si vede che il conduttore non potrà essere mantenuto che al potenziale 0. 
Inoltre 
OLIO 
Designando con Q (2) la carica di una porzione del piano chiusa da una cir- 
conferenza di raggio 4, si ha da (14), 
n 
Ù — dm 
Î Q (4) N I | me Jo(mB)dm | 2Jo(Mo) da. 
0 0 
Ma si ha 
FRETTA 1adJi(mo) De 
nin) e) (d) 
0 
Epperò 
(00) 
—îm 
QM= —n S de To(mR)TJ(MmQ)dm. (15) 
0 
Ponendo ma=, si può scrivere 
(o ©) 
——_?# 
n=—S2 9g Jo(#)I (0 )du; 
0 
e di qui, facendo tendere 7 ad cv, e rammentando che 
3 
Verizon R LE 
lim e = i) Ji(M)dp=1, 
(0 6) n= 
si desume per grandezza della carica totale dal piano 
o-—So——0, 
carica eguale e di segno contrario a quella delle masse inducenti come si è già veduto. 
