— 446 — 
e approfittando di (11), si trova, in seguito ad alcune riduzioni, 
(co) 
Ait A; 1 senh da m i 
ha (n) TN za 3 Ò Qnm =rhoan Jo (MR) To (ma) dm 
8 
di (17) 
AAA aa senh dim 
ha (12) —=— 2A usi DE S SÌ SSNNOINIO Jo (mR) To (ma) dm. 
0 
La densità apparisce così composta di un termine variabile, e di un termine 
costante, eguale e di segno contrario sui due piani, dal quale deriva su ciascun piano 
uno strato di massa infinita. 
Questo strato si annulla nell’ipotesi di A, = Ag; cioè, supponendo che sui due 
piani la funzione potenziale debba avere il medesimo valore. 
Ora, se questa ipotesi non è necessaria per determinare la funzione potenziale 
dell'elettricità indotta fra i due piani, essa si presenta spontaneamente, quando si 
considerino gli spazî esterni, che si estendono all'infinito dietro ciascun piano., Per- 
chè dovendo il valore A1, As, che regna sopra un piano, mantenersi dietro di esso 
fine all'infinito, quando sia A, diverso da A», il sistema elettrico deve agire diver- 
samente sui punti all’infinito posti dietro l’uno e l’altro piano, ciò che ripugna cer- 
tamente ad ammettere. 
Se si fa Aj= Ag="A, dalle (16), (17) si ha 
0 —d, — dm 
ta] t_ { senh(e1—@)me —senh(c,—a)me | È 
W(cu—=A+SN2 a In) (16) 
0 
a DD 
hi ( unzo-So m ELIM. (mR) Jo(mn)dm 
NITTO senh 2mA. Ù 
0 (17) 
2 i 
1 senh d, m i i 
ha (== SI | n SSL I, (mR) Jo (mo) di 
0 
ed è facile dimostrare che si deve porre A = 0. 
Per approfittare dell’ analisi fatta sulla (14) del $ precedente, basta che osser- 
viamo che 
Allora, richiamando quell’analisi, è facile vedere che per gl’integrali che figurano 
