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in (17) reggeranno le conclusioni trovate a proposito degl’ integrali che figwrano 
in (14), epperò col crescere di 7, f1(), #2 (2) tenderanno a 0 in modo che riman- 
gono finiti i prodotti 3 &1(2), n° ha (1). Però la funzione potenziale dei due piani, e la 
somma delle funzioni potenziali stesse, deve tendere a 0 col portarsi il punto po- 
tenziato all’infinito, per il che bisogna che sia A = 0. 
Le cariche Q; (4), Qa (2) di una porzione dei due piani chiuso. da una circon- 
ferenza di raggio m per le (17) e la (d) del $ precedente, saranno date dalle formole 
0 
senh da,m 
Qa=—aS a | IS Jo (mR) Ji (mn) din 
0 (18) 
senh dim 
Q(=—-n89 TROIA 
Jo (MR) JT, (mm) dm. 
0 
Facendo tendere n ad co, e approfittando delle (a) e del limite di (15), si ri- 
cava di qui per le cariche totali dei due piani 
1 la 
u=—-7 82, Q=-7 SQ (19) 
Essendo 
di ta da, = DA 9 
si deduce di qui 
+ Q=—Ne=- 9, (20) 
CS 
cioè la somma delle cariche indotte sui due piani è eguale e di segno contrario 
alla carica del sistema inducente. 
Dalle (19) si ha anche 
.Sod=@.S2 è (21) 
che permette di enunciare il teorema: le cariche indotte sui due piani sono inver- 
samente proporzionali ai momenti del sistema inducente per rispetto ai piani stessi. 
Giova osservare che la (20) sussiste anche nell’ipotesi di A, diverso da As. 
X. 
Ci rimane un’ ultima osservazione. Per fissare le idee, abbiamo supposto che i 
conduttori si prolungassero infinitamente dietro il piano prospiciente gli agenti induttori. 
. Nel caso che essi abbiano anche una seconda faccia, che chiameremo posteriore, 
è chiaro che, purchè si ammetta che la funzione potenziale del sistema si com- 
porti all’ infinito, posteriormente a questa faccia, nel modo stesso che dall'altra parte, 
e nel conduttore, reggeranno tutte inalterate le precedenti conclusioni. 
Difatti, essendo lo spazio indefinito limitato dalla faccia posteriore dei singoli con- 
duttori e dalla relativa calotta all’infinito uno spazio neutro, alla superficie del quale 
la funzione potenziale dal sistema mantiene un valore costante, una costante eguale 
