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12. Venendo ora al terzo dei suaccennati modi di determinazione del valore di- 
namico di una caloria, quello dedotto dal rapporto fra la caloricità di un gas a pres- 
sione costante C, e quella a volume costante C,, ed assumendo la relazione | 
p(G—C)BE= Pa 
dove p esprime il peso dell’unità di volume del gas, « il suo coefficiente di dilata- 
zione, P_la pressione sull’unità di superficie del gas, ed E l’equivalente ricercato, sarà 
Pa 
to P (0, da Co) 
Ora per l’aria si può ritenere 
pi == 12932 
xa = 0,003665 
Cs = 0,2373 
CA_LONOS5I(O) 
RA _M1039259 
e con questi valori si ottiene per l’aria 
E = 424, 4 chilogrammetri. 
Per l’idrogeno si ha invece 
p = 0,089578 
a = 0,0036613 
C = 34090 
lan = 9 
Uy 1410 0,99127 
assumendo per il valore 1,410 ritenuto da Cazin; per cui 
0; 
C, 
E.= 426,1. 
Ora queste due determinazioni abbastanza discordi, rivelano come l'incertezza 
sussistente intorno all’esatta determinazione del rapporto fra le due caloricità si agiti 
entro tali limiti da esercitare ancora una notevole influenza sul valore così dedotto di E. 
PARTE II. 
Nostre esperienze. 
1. Ricerca del valore dinamico d'una caloria. — Abbiamo più sopra avvertito 
che, posto pure come saldo il principio della conservazione delle energie attraverso 
tima serie qualsiasi di modificazioni, sono tuttavia per crescere le difficoltà di ricerca 
$ 
(') Questo valore fu dedotto dal rapporto ca in base alla relazione cl (+) , dove V, 
v v 1 
è la velocità di propagazione del suono in metri, dedotta dalla formola teorica di Newton, 
eq 280,0 
e V il, valore sperimentale della stessa velocità di questa propagazione nell'aria a 0°, che può ritenersi 
eguale a 332,37 per le più attendibili e recenti determinazioni. 
Ora questo valor medio di V ci dà 
