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15. Ed ora, se per c poniamo nella relazione 
G 
bia 
il medio valore « 0,033375 » dei tre numeri sovradetti 
0,033065, 0,033328, 0,033732, 
e ricordiamo che s = 2,225 e t==0,1573, si ottiene 
| 2,225 i 
L= (033975 01578 42382. 
Questo valore di E si avvicina in singolar modo a quelli avati da Joule (parte I. 9), 
i quali darebbero 423,85. Differisce pur di poco da quello calcolato in base alla 
caloricità dell’aria atmosferica ed alla velocità di propagazione del suono in essa, e 
sì avvicina altresì ai valori delle più attendibili esperienze di Hirn sullo schiac- 
ciamento del piombo (E= 425) e sul perforamento dei metalli (E = 425), non 
che all’altro di Joule sul calore prodotto dallo strofinio di due dischi di fer- 
raccio (E = 424,6). 
16. Un’obbiezione seria però, che noi stessi muoviamo alla nostra ricerca, è 
che l'incremento di temperatura, prodotto dalla conversione del moto di gravità del 
G 
mercurio in moto termico, risulta molto piccolo; talchè, riguardato E= ci a fun- 
zione delle due variabili c e t, il differenziale 
s G 
ia 
$ G ù 
SEE 
È sn 
per dé = 0,002 e de = 0,00005, assume il valore 
dE= — 6,0236, 
essendo 
Si= 2,225 
01053 
C100333/00E 
ossia, nell’ipotesi che si fosse commesso l’errore di 0°,002 nella valutazione del valor 
medio C-A, desunto dalle 56 esperienze surriportate, e l’errore di 0,00005 sulla calo- 
ricità del mercurio, il valore di E dovrebbe essere di 6,0236 maggiore o minore di 
quello più sopra determinato. Ed ancor quando fosse assunto costante c, sarebbe 
db E= — 53887. i 
17. Tuttavia è nostra convinzione, fondata segnatamente sull’ultima succitata serie 
di 12 esperienze, che assai probabilmente il valore di E, dietro più rigorose prove, debba 
piuttosto riuscire un po’ inferiore, anzi che superiore ai 424 chilogrammetri. Talchè 
i valori summenzionati, trovati dal Bartoli e dal Rowland, ci sembra che debbano 
essere un po’ superiori al vero. . 
