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opportunamente le fiamme, ove Ja temperatura tendesse a variare; si muta la posizione 
del piatto; si fa daccapo l’osservazione ecc. 
4. Secondo i lavori di Van Rees (‘*) se m rappresenta il magnetismo libero 
alla distanza @ dall’estremità di una sbarra, l'integrale 
Hai 
fi da 
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che rappresenta la quantità di magnetismo libero contenuto nella lunghezza @ della 
sbarra, è altresì proporzionale alla corrente indotta nella spirale che si muove ra- 
pidamente dal punto « fino al di là dell’estremità della sbarra medesima; il che 
fu dallo stesso Van Rees trovato conforme all'esperienza. Vero è che al Van Rees 
furono mosse alcune obiezioni; ma il sig Blondlot (°) muovendo dalla legge ele- 
mentare di Neumann sulle correnti indotte ha dimostrato, pel caso di sbarre suffi- 
cientemente lunghe, che il predetto integrale è proporzionale al magnetismo totale 
della calamita che attraversi rapidamente con una sua metà la spirale indotta. 
Pel caso mio, ove si tratta di calamite sottili e lunghe 50 cent. la cui distanza 
. polare è di circa 44 centim., il teorema sì applica per qualunque valore di 4@ purchè 
non troppo piccolo. 
Prendendo per m la formula di Biot sotto la forma data da Jamin che la con- 
fermò recentemente (°): 
m==@ (K7T-k(2)), 
si ottiene: 
L 
. (@) Mi {mar After) 
0 
(07 
log k' 
Le mie esperienze che danno appunto il valore di M per diverse sezioni della 
calamita concordano con quest’ultima formula per tutte le calamite a temperatura 
non molto elevata e (sotto certe condizioni) per tutte le temperature osservate. 
Valgano ad esempio le seguenti tabelle che contengono i valori osservati e cal- 
colati per le calamite G; ed H, ridotte allo stato normale corrispondente alla tem- 
peratura rispettivamente di 180° e di 300°. 
ove l è la lunghezza della sbarra, @ e k due costanti, A = 
(*), Pogg. Ann. Vol. LXX, 1847, e Vol. LXXIV, 1848. 
(?) Compt. Rend. de l’Ac. 1° Sem. 1875, pag. 653. 
(*) Journal de Phys. d’Almeyda Tomo V. Febbraio 1876. 
