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die in der Masse m eines durchstrahlten Atoms aufgefangene 
Energiemenge unter gleichen Bedingungen allgemein durch 
das Produkt km ausdriicken, wo dann & bei gleicher Intensitat 
und Zusammensetzung der einfallenden Radiumstrahlen_ fiir 
jedes beliebige Atom den gleichen Wert behilt. 
Sobald der Zustand des gedachten, von Radiumstrahlen 
durchsetzten Atoms unter dieser Einwirkung stationar bleibt, 
gibt dasselbe in jedem Zeitteilchen eine gleiche Energiemenge, 
als es in seiner ganzen durchdrungenen Masse auffanet, auch 
durch seine Oberflache nach aufSen ab, wobei folglich, wenn e 
diese Oberflache undz die Intensitat der von derselben aus- 
gehenden Sekundarstrahlen bedeutet, dte Ausstrahlung e7 des 
Atoms mit der darin aus den einfallenden Radiumstrahlen 
zuruickbehaltenen Energiemenge km proportional sein muf&. 
Man kann demnach fiir den stationaren Zustand des durch- 
Strahlten Atoms 
km =heti 
setzen, wo / einen konstanten Wert hat, und es wird somit die 
Intensitat der von m zufolge seiner Bestrahlung ausgesendeten 
Sekundarstrahlen 
km 
1 = — 
he 
Fiir ein Atom mit der Masse m’ und der Oberflache e’ ist 
nach dem Gesagten bei gleicher Bestrahlung die Intensitat der 
Sekundarstrahlen ’ 
eng ags 
aipind As 
und man erhalt daher die nach meiner Ansicht bemerkenswerte 
Proportion 
| | 
_ oder mit Rticksicht auf das Obige 
faa 
d.h. die Intensitaten der Sekunddrstrahlen verschie- 
dener Atome verhalten sich prinzipiell wie die 
Aquivalentgewichte der beztiglichen Stoffe. 
42% 
