148 
overliggende Vandlag. 
altsaa sætte 
Kaldes dette Middeltal 3, kan man 
a, X(1 — 8 cos 2 gp) (1 +0.h) PÅ « 
1—7%p å 
Integreres denne Ligning mellem Grændserne h = 0 og 
h=h, faar man, da Vandtrykket er 0, naar h er lig 0, 
i= 
pee as COSTAE) arte ELA 
1—3 np 
Denne Ligning løses lettest ved successiv Approxi- 
mation. Den første tilnærmede Verdi giver Tælleren (p,). 
Denne indsat i Nævneren, giver den anden Tilnærmelse 
(p ), og denne atter indsat i Nævneren fører ved den 
tredie Regning til Resultat. 
strata. 
\ 
| equal to the mean of the densities in the superineumbent 
If this mean be called 3, we can accordingly put 
_ 4 3 (1 — 8 cos 2g) (1 + b.h) Any 
dp 
1—np 
Now, with this equation integrated between the limits 
= 0 and h =h, we get, the water-pressure being nil, 
when h = 0, 
a (I — PP cos 2 pA b. h) h 
VE — 
I=} 9p 
The present equation is most easily solved by suc- 
cessive approximation. 
The first approximative value the 
| numerator will furnish (p;). This, substituted into the denom- 
inator, gives the second approximation (p,), and this sub- 
| stituted into the denommator leads by the third compu- 
tation to the result. 
Exempel (Hxample). XS = 1.0278403; h = 1500 Favne (fathoms); p = 45°; Bcos 2g = 0. 
Log Få = 2.87506 Log (1+ 4 bh) = 0.00013578 
Log > == 3.62002—10 Log h 76000118 
Log I > h = 6.49508—10 Log ao = 9.2479368—10, 
4 bh = 0.0003127 Log So | == 0.01192566 
I + $ 0 h = 1.0003127 Log p = 2.43608954 
Log p = 2.4360895 Log p = 2.4360895 
Log (1 —/47 01) = 9.9973248—10 Log (I — 47 ps) = 9.9973081—10 
Log pp = 2.4387647 Log ps = 2.4387814 
Log å 7 == 5:35218—10 Log 4 7 = 5.35218—10 
Log å 7 po = 7.79094—10 Log å 7 ps = 7.79096—10 
I 1 Deo = 0.006179 , 4 pg = 0.0061796 
I—47 Do = 0.993821 I—4 7 ps _ = 0.9938204 
Antager man, at Vandets Tæthed (under almindeligt 
Luftryk) voxer jevnt med Dybden, saa at man kan sætte 
S,=S (I 7), 
hvor y er en Constant og S Tætheden i Overtladen, saa 
har man, naar Bredden sættes lig 45°, 
in which 7 
Log: p, = 2.43605 
Log I = 9.69897—10 
Log 7 = 5.65321—10 
Log å 7 pi = 7.78827— 10 
I % Dy = 0.006 I 4 I 
I —3 7 Py = 0.993859 
Log p, = 2.4360895 
Log (I — $7 Ps) = 9-9973079—10 
Log p = 2.4387816 
P — 274.6513 
| Assuming the density of water (under ordinary atmo- 
| spheric pressure) to increase uniformly with the depth, so 
| that we can put 
S= Si + 7h), 
is a constant and S the density at the surface, 
we have, putting the latitude equal to 450, 
iin = ty SÅ TY h) (1 + bh) AD, 
1 — 7p 
mg gE yht DNO a S(L+4 7h) (A+ IDM) + vy dR) Å 
| PERS TS TERESE 
Her er S=S8 (1 + 4yh) og Forskjellen mellem Be- 
regningen med XY og med y bliver 
a, Sy bh3 
I —437p 
Setter man S= 1.0273 og regner med dens sterkeste 
Tilvæxt med Dybden, der er 0.00028 pr. 100 Favne, har 
man 
al 
12 
Syh= 1.0273 x y x 100 = 0.00028 
y = 0,000002726. 
Fejlen voxer med Dybden. Beregne vi den for 2000 
Favnes Dyb, hvor p= 367 Atmosfærer, faa vi Fejlen lig 
T2 
and with 7 
ao Sy bhs 
lp) Of 
Here S=S (1+ } yh), and the difference between 
the computation with i 
1S 
Putting S= 1.0273 and calculating with the greatest 
existing increase with the depth, viz., 0.00028 per 100 
fathoms, we have 
Syh= 1.0273 xy x 100 = 0.00028; 
y = 0.000002726. 
The error increases with the depth. 
a depth of 2000 fathoms, at which p= 367 atmospheres, 
Computing for 
