155 
Bl == Fool 1000 F. 1500 F. 20060 F. 
DAS 0270070 1.0278135 1.0278403 1.0278165 
Ps = 91.1319 182.6967 274.6513 366.9986 Atm. 
Tabel (Table) = 91.1319 182.6967 274.6513 366.9986 
Forskjel (Difference) = 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 
eller (or) = 0.00 0.00 0.00 0.00 mm Kviksølv (mm. Mercury). 
Altsaa ingen Forskjel i Resultatet. Se ovenfor S. 149. 
Har man at beregne Trykket for en Række Punkter 
i samme Niveauflade, kan man lette og sikkre Regningen 
ved at anvende følgende Interpolationsformler. Man har 
JOSE 
DIE = UD 
d 
es +np 
Beregnes p,, for en given Verdi af 3, der falder 
nær Mediet af de i vedkommende Niveauflade forekom- 
Aar TU d 
mende, og som jeg vil betegne ved X,, samt Værdien af ae 
efter disse Formler, saa kan man sætte 
dp 
Ps =Ps, + fe a= 
Udføres denne Beregning, faar man følgende Formler: 
Jil = SOO RP SB 2080 
BUD Å 91.1313 
1000 Å 182.6229 
150007 » = BUA DST 
8. Tæthedsfladen. 
Tænke vi os fra hvert af de forskjellige Punkter i 
Havets Overflade ført et Rør med stive Vægge lodret ned til 
Bunden og herfra til dennes dybeste Punkt, saa vilde Vandet 
1 disse Rør være i Ligevægt, naar Trykket 1 det dybeste Punkt 
var det samme i hvert Ror. Havde Vandet i hvert Rør, 
eller gjennem hele Havets Masse, overalt 
Tæthed, eller den samme Tæthed i samme Dybde, saa vilde 
Vandets Overflade i alle Rør stille sig lige hojt, det er, det 
vilde, Lufttrykket forudsat ens overalt, danne en Niveau- 
flade. Som vi have seet, er denne Betingelse ikke tilstede 
1 Naturen. Sovandets Tæthed er forskjellig langs de for- 
skjellige Verticallinier, og i hvert af de tænkte Rør vil 
den midlere Tæthed være forskjellig. Som Følge heraf 
vilde Overfladen i de forskjellige Rør ikke danne en Niveau- 
flade, men stille sig saaledes, at Vandoverfladens verticale 
Afstand fra Bundens dybeste Punkt i hvert Rør blev om- 
vendt proportional med dets midlere Tæthed i Røret. En 
mindre Tæthed vilde give en større Vandhøjde, en større 
Tæthed en mindre Vandhøjde. Det første vilde i vort 
Nordhav finde Sted under Kysterne, det sidste midt i 
Havet, og Overfladen vilde blive hul eller nedsunken i 
Midten. Betegner i hosstaaende Figur 1 NNN en Ni- 
veauflade, vilde Vandoverfladerne i Rorene indtage Fladen 
den samme 
| Hence no difference in the result. See above, p. 149. 
If the pressure has to be computed for a series of 
points in the same surface of level, the computation may 
be rendered more easy and accurate by the following for- 
mule of interpolation. We have 
dp a, (1+ 40. H) 
a> 9 = ety H. 
3 | — nip 
| Now, supposing py, to be computed for a given value 
| of X, closely approaching the mean of the values occurring 
| in the respective surface of level, and which I will indicate 
| Ka) 
| by 3, as also the value of pot according to these for- 
| mule, we can put, 
do rx Å 
= fds pe (+ — 3). 
| If this computation be made, we get the following 
| formule: — 
+ 53.23 (2 — 1.02783) Atm. 
+ 88.87 (I — 1.02760), 
+ 178.49 (3 — 1.02740), 
+ 268.88 (X — 1.02750), 
| 8. The Surface of Density. 
Let us imagine a rigid-walled tube passing vertically 
| from every point of the sea’s surface down to the bottom and 
along the bottom to its deepest point, the water in the said 
tubes would be in equilibrium, if the pressure at the deepest 
point were the same in every tube. Had the water in each 
tube, or throughout the whole mass of the sea, every- 
where the same density, or the same density at the same 
| depth, the surface of the water in all the tubes must 
then have an equal height; i. e., assuming the atmospheric 
| pressure to be everywhere the same, it would constitute a sur- 
| face of level. As previously pointed out, this condition is not 
present in nature. The density of the sea-water is different 
along the different vertical lines, and in each of the tubes 
| the mean density would be different. Hence the 
| face in the different tubes must be such as not to con- 
stitute a surface of level, but in lieu thereof take a posi- 
tion so that the vertical distance of the surface of the 
water from the deepest point of the bottom in-every tube 
became inversely proportional to its mean density in the 
tube. A lesser density would give a greater height of 
water, a greater density a lesser height of water. The 
former would occur in our North Ocean at the coasts, 
the latter in and the hollow 
sur- 
mid-ocean, surface be or 
20* 
